第六百三十章 历史：飞啊飞啊飞（上）（第2/4页）

“当湮灭算符作用在基态上时得到零，即a－ψa=0，因子n2nmω可以约掉……”

“然后再做出无量纲化的共轭复振幅算符，它的时间演化就是乘上eiωt相位变化……”

十多分钟后。

赵忠尧轻轻放下笔，露出了一道若有所思的表情：

“咦……谐振子居然有两个解析解？”

随后他又看向了一旁同时在计算的胡宁和朱洪元二人，问道：

“老胡，洪元同志，你们的结果呢？”

胡宁朝他扬了扬手中的算纸：

“我也是两个解。”

朱洪元的答案同样简洁：

“我也是。”

见此情形，老郭不由眯了眯眼睛。

他所计算的是SO（1）和SO（3）群的粒子数算符，虽然前置条件是单粒子态的算符只取决于延迟时刻的位置和速度，但这个假设其实和现实几乎无异。

而根据计算结果显示。

这个模型在数学上具备两个解析解，对应的是量子所述的玻色子规范场。

其中一个解析解对应的自旋为1，另一个解析解对应的自旋则为0。

而自旋为零在场论中对应的便是……

标量概念。

这其实很好理解。

量子场论中使用的的自然单位进行计算，真空中的光速c=约化普朗克常数n=1，时空坐标x=（x1，x2，x3，x4）=（x，y，z，it）=（X，it），偏微分算符a=（a1，a2，a3，a4）=（a／ax，a／ay，a／az，a／iat）=（a，－iat）=（▽，－ia／at）

狭义相对论的能量动量关系式是E^2=P^2＋m^2，让能量E用能量算符ia／at替换，动量P用动量算符－i▽替换，就可以得到－a^2／at^2=－▽^2＋m^2，即▽^2－a^2／at^2－m^2=0

让它两边作用在波函数Ψ上得（a^2－m^2）Ψ=0，这就是大名鼎鼎的克莱因－戈登场方程。

算符a^2在洛伦兹变换下是四维标量，即a'^2=a^2静质量的平方m^2是常数。

要使克莱因－戈登场方程具有洛伦兹变换的协变，即将方程（a^2－m^2）Ψ=0时空坐标进行洛伦兹变换后得到的（a'^2－m^2）Ψ'=0形式不变，唯一要求就是洛伦兹时空坐标变换后的波函数Ψ'=Ψ就达到目的了，这样的场叫标量场。

如果让洛伦兹变换特殊一点，保持时间不变，而在空间中旋转，这样旋转后的波函数Ψ'（X'，t）=exp（－iS·α）Ψ（X，t）。

这就是说在时间t不变的情况下，波函数Ψ（X，t）的空间坐标矢量X在角动量S方向旋转无穷小α角后变成矢量X'。

而波函数Ψ（X，t）变成exp（－iS·α）Ψ（X，t）=Ψ'（X'，t），并且Ψ（X，t）=Ψ'（X'，t）。

唯一的办法就是让自旋角动量S=0，这说明克莱因－戈登场方程描述的场粒子自旋为零。

非常简单，也非常好理解。

换而言之……

玻色子确实如同徐云所说的那样，可以分成标量玻色子和矢量玻色子。

“……”

过了片刻。

赵忠尧胸口微微起伏了两下，整个人深吸一口气，平复好心绪后继续看向了王淦昌手中的第三方报告。

如果考虑到矢量玻色子的影响……

那颗强子的末态位异常就不难解释了：

强子也是一种典型的复合粒子，内部存在一种矢量规范玻色子的结构完全称得上合理——这也是朱洪元他们归纳的‘元强子’的一种嘛。

某种意义上来说，这个解释甚至有点……索然无味？

不过赵忠尧却没有因为这个索然无味的解释而感到无趣，此时他的好奇心反倒出奇的有些旺盛：

“小韩，你说的标量玻色子到底是个什么情况？”

上头提及过。

赵忠尧在徐云引导下计算出来的解析解有两个，分别对应矢量玻色子和标量玻色子。

其中矢量玻色子虽然有些出乎赵忠尧现有的认知，但它本身却属于得知真相后可以理解的范畴。