第五百六十章 U2：洒家这辈子值了（第4/6页）

于敏只可能在分组之后，才会第一次知道那份报告的存在，以及看到详细内容。

而就在这短短的十多二十分钟内。

他不但理清了具体思路，还列出了方程并且解出了答案。

最后甚至还有时间在徐云边上看了会儿戏？

这tmd不是挂是啥……

不过想到于敏能够搞出于敏构型，这些事儿似乎也没那么难以接受？

毕竟和于敏构型比起来，这种情况的难度还是要远远不如的。

随后徐云又想到了海对面的U2。

也不知道哪架U2会这么非酋……或者说欧皇，有幸能够死在如此多的通天代手里……

真·这辈子值了。

“……”

又过了一会儿。

徐云将自己内心的惊讶收起，把注意力重新投回了现实。

毕竟惊讶归惊讶，该做的事儿还是得做的。

于是很快。

徐云便拿起笔，对于敏给出的三组数值进行了演算。

在于敏给出的参数中。

Ma指的便是马赫数、

AoA是攻角、

Rec则是……

临界雷诺数。

其中雷诺数字如其意，是一种以雷诺命名的数值。

当时雷诺根据大量的实验发现，由层流转变为湍流的转变过程非常复杂。

这个过程不仅与流速v有关。

而且还与流体密度ρ、粘滞系数μ和物体的某一特征长度d——例如管道直径、机翼宽度、处于流体中的球体半径等有关。

最终他综合以上各方面的因素，引入一个无量纲的量ρvd／μ。

后人把这无量纲的参数命名为“雷诺数”。

流体的流动状态由雷诺数决定，雷诺数小的时候是层流，雷诺数大时是湍流。

也就是……

流速越大，流过物体表面距离愈长，密度越大，层流边界层便愈容易变成湍流边界层。

相反。

倘若粘性越大，流动起来便愈稳定，愈不容易变成湍流边界层。（最近因为防盗来的读者比较多，这里解释一下，这种抛概念真不是水文，而是后面会用到，但要是在后面一次性抛出来那整章就都不用写正文了，所以隔几章抛一个。）

接着很快。

徐云便将这几个参数代入了方程里。

“MA0.729……AoA=2.92°……Rec=6.5×106……”

“那么自由来流参数就是288.15……”

“边界条件引用559章倒数第二个公式，可得通用参数是0.61……”

“最后代入收敛准则，表面压力分布是6.66632……”

“第一个式子对上了，截面间能量守恒，所以计算出来的L0应该是0.231。”

写到这里。

徐云便停下手中的笔，开始对照起了钱五师的表格。

钱五师这份表格的实质样本来自海对面的弹道风洞，如今这个时代全球拥有弹道风洞的国家仅有三个，并且不包括华夏。

这也是为什么这份资料会被列作如此高规格档案的原因。

接着很快。

徐云便在文件上找到了MA=0.7的对应L0数值。

其赫然便是……

0.229！

毫无疑问。

于敏拿出的这三个数值，确实是精确的解。

徐云：

“……”

白活了.jpg。

随后在接下来的时间里。

徐云这个小组出现了一个很奇怪的画风，交谈内容差不多是这样的：

“大于，中等间隙B和C区要做个柯尔莫哥洛夫尺度能谱的笔算，所以得先计算一下耗散率……”

“不用算了，17.63％，韩立同志你验算一下吧。”

“……大于，波数由速度的所有大尺度分量累计而成的，v^k是速度的傅里叶系数，所以要进行多次放缩……”

“不用吧，韩立同志，我们只要假定对于任意固定的K，所有大于1／K的尺度的累计耗散当是2νΩK≤2νK^2，其中E→0，当ν→0时，ΩK就可以直接被算出来了……喏，你看。”